물리학

문제는 아래에 설명되어 있습니다. 여기서 입자의 속도는 시간의 함수로 표현된다. r (t)가 변위 함수라면, r (t) = int_ 문제의 조건에 따라, t = 0, t = 5이므로 식은 다음과 같이된다. r (t) = int_0 ^ 5 (-t ^ 2 + 4t - 3) * dt는 [0,5] 한도에서 r (t) = (-t ^ 3 / 3 + 2t ^ 2 -3t)를 의미한다. 따라서 r = -125 / 3 + 놓을 필요가있다. 자세히보기 »

6 "Ns"임펄스는 평균 힘 x 시간 임 평균 힘 ID는 다음과 같이 주어진다. F = ((ave)) = (mDeltav) / t 따라서 임펄스 = mDeltav / cancel (t) xxcancel (t) = mDeltav v ) = 3t ^ 2-5 2s 이후 : v = 3xx2 ^ 2-5xx2 = 2 "m / s"임펄스가 2 초 이상이고 Deltav = 2 "m / s"이라고 가정합니다. 임펄스 = 3xx2 = 6 "N.s" 자세히보기 »

F * dt = -10,098 "Ns"v (t) = - 5sin2t + cos7t dv = (-10cos2t-7sin7t) dt int F * dt = int m * dv int F * dt = m int (-10cos2t-7sin7t) int F * dt = 3 (-5 * 0,5-0,866) dt int F * dt = m (-5sint + cos7t) int F * dt = 3 ((-5sinπ) / 6+ ) int F * dt = 3 (-2,5-0,866) int F * dt = -10,098 "Ns" 자세히보기 »

F * t = 3 * 42 = 126 NsF = (dP) / (dt) F * dt = d PF * dt = d (mv) F * dt = mdvdv = (12t-4) * dt F * dt = (12t-4) * dt F * t = 3 (6t ^ 2-4t) F * dt = int * * t = 3 (54-12) F * t = 3 * 42 = 126 Ns 자세히보기 »

나는 25.3Ns를 찾았지만 나의 방법을 확인했다. 나는 임펄스의 정의를 사용 하겠지만, 순간적으로 : "Impulse"= F * t 여기서, F = 힘 t = 시간 위의 식을 다음과 같이 재 배열하려고한다. : "Impulse"= F * t = ma * t 이제 가속도를 찾으려면 속도를 설명하는 함수의 기울기를 찾고 주어진 순간에 속도를 계산하십시오. 7 = 12 / 12pi = 2cos (2 * 7 / 12pi) -9sin (9 * 7 / 12pi)에서 v '(t) = acos = Impulse = F * t = ma * t = 3 * 4.6 * 7 / 12pi = 25.3Ns 자세히보기 »

Int F * dt = 2,598 N * s int F * dt = int m * dvdv = 4 * cos4t * dt-3 * sin3t * dt int F * dt = m (4 int cos 4t dt -3 int sin t = pi / 6 int F * dt에 대해 int F * dt = m (4 * 1 / 4sin 4t + 3 * 1 / 3 cos 3t) int F * dt = m (sin 4t + cos 3t) int F * dt = 3 (0,866 + 0) = m (sin4 * pi / 6 + cos3 * pi / 6) int F * dt = ) int F * dt = 3 * 0,866 int F * dt = 2,598 N * s 자세히보기 »

역학의 기본 이론으로부터, v (t)가 속도이고 m이 물체의 질량이라면, p (t) = mv (t)는 운동량이다. 뉴턴의 두 번째 법칙의 또 다른 결과는, 운동량의 변화 = 임펄스 입자가 일정 속도 v (t) = Sin 4t + Cos 4t로 움직이고 그것이 완전히 멈추도록 힘이 작용한다고 가정하면, 우리는 질량에 대한 힘. 이제 t = pi / 4에서 질량의 운동량은 p_i = 3 (Sin 4 * pi / 4 + Cos 4 * pi / 4) = 3 (Sin pi + Cos pi) = - 3 단위입니다. 몸체 / 입자가 멈 추면 마지막 모멘텀은 0입니다. 따라서 p_i - p_f = -3 - 0 단위입니다. 이것은 힘의 충동과 같습니다. 따라서 J = - 3 단위. 음의 부호는 외력과 그에 따른 충동이 입자의 운동과 반대되는 작용을하기 때문에 발생합니다. 입자의 움직임이 양의 방향이라고 가정하면, 충격은 음의 방향입니다. 우리는 또한 힘이 순간 t = pi / 4에서 입자를 멈추게한다고 가정했습니다. 도움이되기를 바랍니다. 자세히보기 »

물체의 임펄스는 선형 운동량의 변화와 관련이 있습니다. J = Delta p. t = 0과 t = 5에 대해 계산해 보겠습니다. 객체가 t = 0에서 모션을 시작하고 t = 5에서 임펄스, 즉 경험 한 선형 운동량의 변화를 계산하려고한다고 가정 해 봅시다. 선형 운동량은 다음과 같이 주어진다. p = m cdot v. t = 0에서 선형 운동량은 다음과 같다 : p (0) = m cdot v (0) = 3 cdot (-0 ^ 2 + 4 cdot 0) = 0 t = 5, 선형 운동량은 다음과 같다. p (5) = m cdot v (5) = 3 cdot (-5 ^ 2 + 4 cdot 5) = -15 "kg"cdot "m / s" = 델타 p = p (5) - p (0) = (-15) - (0) = -15 "kg"cdot "m / s"음수 부호는 객체가 뒤로 이동한다는 것을 의미합니다. P.S .: vectorial expression은 vec J = Delta vec p이지만, 우리는 객체가 한 방향으로 만 이동하고 크기의 모듈러스를 고려한다고 가정했습니다. 자세히보기 »

충동은 -12 뉴턴입니다. 충동은 운동량의 변화라는 것을 압니다. 모멘텀은 p = mv로 주어 지므로, 임펄스는 J = mDeltav로 주어집니다. 따라서 우리는 속도 함수의 변화율 또는 파생 함수를 찾아 시간 pi / 3에서 평가하려고합니다. v '(pi / 3) = 3cos (3π / 3) - 6sin (6π / 3) v'(t) = 3cos (3t) - 6sin -3 그럼 우리는 J = mDelta v J = 4 (-3) J = -12 kg ""Ns 희망을 갖고 이것이 도움이된다! 자세히보기 »

(7) = 2 (7) ^ 2 + 9 (7) v (7) = 98 + 63 v (7) = 161m / s ---------------- (1) 2 단계 : 이제 a = (v_f-v_i) / (t) 객체가 정지 상태에서 시작했다고 가정하면 a = (161m / s-0) / (7s) a = 23m / s ^ 2 ------------------- (2) 3 단계 : "Impulse"= "Force"* " J = F * t => J = ma * t ---------- (뉴턴의 제 2 법칙 때문에) (1) & (2)에서 J = 5kg * 23m / s ^ 2 * 7s = 805Ns 자세히보기 »

이 Impulse에 대한 대답은 다음과 같습니다. vec J = int_a ^ b vec F dt = int_ (t_1) ^ (t_p) / (dt) dt = vec p (t_2) - vec p (t_1) 제공되는 정의 내에서 충동이 생길 수있는 기간, Impulse는 그 기간 동안의 추진력의 변화이다. v = 6 (sin (10pi) / 12 + cos (20pi) / 12) = 6 kg m s ^ (- 1)로 t = 5π / 12에서 입자의 운동량을 계산할 수 있습니다. 순간적 기세입니다. vec p (t) = 6 lim_ (델타 t = 0) sin 2 (t + 델타 t) + cos 4 (t + Δt) + Δt) - sin2t - cos4t = 6 lim_ (Δt = 0) sin2tcos2Δt + cos2tsin2Δt + cos4tcos4Δt- sin4tsin4 Δt -sin2t- cos 4t = 0 행운을 빌어 요 :-( 다음 호출 포트는 Dirac 델타 함수가 될 수도 있지만 그것이 잠시 동안 어디로 이어질 지 모르겠습니다. 자세히보기 »

설명을 참조하십시오 ... 이것은 잘못 제기 된 문제입니다. 주어진 순간에 어떤 물체에 충격이 가해 지는지 묻는 질문을 많이 봅니다. 주어진 순간에 적용되는 힘에 대해 이야기 할 수 있습니다. 그러나 우리가 충동에 대해 이야기 할 때, 그것은 항상 시간 간격이 아니라 순간의 시간 동안 정의됩니다. 뉴튼의 두 번째 법칙에 따라 힘 : vec {F} = frac {d vec {p}} {dt} = frac {d} {dt} (m. vec {v}) = m frac {d F (t) = m frac {d} {dt} (sin3t + cos2t) F (t) (3π / π) / 2)) ms (3cos (π / π) / 4) ^ (-2) = 32.97 N 임펄스 : J = int_ {t_i} ^ {t_f} F (t) .dt는 시간 간격 Delta t = t_f-t_i에 대해 정의됩니다. 따라서 순간에 충동에 대해 이야기하는 것은 의미가 없습니다. 자세히보기 »

Bar J = int m * (dv) / (dt) * dt bar J = int * (dt) dt bar J = m (sin4 * 3π / 4 + cos13 * 3π / 4) bar * J = m (4cos4t-13sin13t) J = 8 * (0 + 0,707) bar J = 8 * 0,707 bar J = 5,656 "Ns" 자세히보기 »

11.3137kg.m // s 충격은 I (t) = Fdt = mdv에 의해 다음과 같이 운동량의 변화로 주어질 수있다. (3π) / 4) = 40cos ((5 * 3pi) / 4) -24sin ((π / 4)) = 40cos (4π) / 4sin3t = 40cos5t-24sin3t 따라서, I (t) = mdv = md / dt 3 * 3pi) / 4) = 40 / sqrt2-24 / sqrt2 = 16 / sqrt2 11.3137kg.m // s 자세히보기 »

주어진 속도 v = x ^ 2-5x + 4 가속 a - = (dv) / dt : .a = d / dt (x ^ 2-5x + 4) => a = (2x (dx) / dt-5 (dx) / dt) v = 0에서 방정식 위의 (dx) / dt- = v => a = (2x -5) v는 a = 0 자세히보기 »

V_b와 v_c는 각각 강물에 흐르는 물의 유속과 유속에서 범선의 속도를 나타낸다. 항해 보트의 속도가 현재 18Km / hr이고 현재와 비교하여 6km / h입니다. 우리는 v_b + v_c = 18 ........을 쓸 수 있습니다. v_b-v_c = 6 ......... (2) 2v_b = 24 => v_b = 12 "km / hr"을 얻는다. (2)에서 (2)를 빼면 2v_c가된다. = 12 => v_b = 6 "km / hr"세타는 항해로 강 반대편에 도달하기 위해 강을 건너는 동안 배가 maintatined하는 전류에 대한 각도라고 생각합시다. 배가 강 건너편에 도착하면 항해 중에 해결 된 속도의 속도가 현재의 속도와 균형을 이루어야합니다. v_bcostheta = v_c => costheta = v_c / v_b = 6 / 12 = 1 / 2 = > theta = cos ^ -1 (1/2) = 60 ^ @이 각도는 현재의 반대 방향뿐 아니라 뱅크와 같습니다. 보트 v_bsintheta의 속도의 다른 해결 된 부분은 강을 건너 것입니다. 그래서이 속도 v_bsintheta = 12 * sin60 ^ @ = sqrt3 / 2 * 12 " 자세히보기 »

합력은 315 ^ @에서 "1.41 N"입니다. 그물 힘 (F_ "net")은 합력 (F_ "R")입니다. 각 힘은 x- 구성 요소와 y- 구성 요소로 분해 될 수 있습니다. 힘에 각도의 코사인을 곱하여 각 힘의 x- 성분을 찾습니다. 그것들을 더해 결과적인 x- 성분을 얻는다. 시그마 (F_ "x") = ( "3 N"* cos0 ^ @) + ( "4 N"* cos90 ^ @) + ( "5 N"* cos217 ^ @) "=" 각 힘에 각도의 사인을 곱하여 각 힘의 y- 성분 그것들을 더해 결과적인 x- 성분을 얻는다. 시그마 (F_y) = ( "3 N"* sin0 ^ @) + ( "4 N"* sin90 ^ @) + ( "5 N"* sin217 ^ @) "=" 합력의 크기 시그마 (F_R) = sqrt (F_R) = sqrt ((F_x) ^ 2 + (F_y) Sigma (F_R) = "1.41 N"합력 방향을 찾으려면 다음을 사용하십시오. (45)에서 빼기 : tantheta = (F 자세히보기 »

위의 그림에서 문제에 설명 된 상황이 표시됩니다.델타 OAB에서, / OAB = 1 / 2 (180-45) = 67.5 ^ @ So /_CAB=67.5-45=22.5^@ / _AOC = 90 각 포인트의 요금 (A, B, C) Delta OAB의 경우, AB ^ 2 = OA ^ 2 + OB ^ 2-2OA * OBcos45 ^ @ => O ^ ^ 2 + OC ^ 2 = 2L ^ 2 => R ^ (2-sqrt2) 이제 A에 작용하는 힘 AF = k_eq ^ 2 / r ^ 2에 대한 B의 전기적 반발력 전기의 반발력은 다음과 같이 나타낼 수 있습니다. (2-sqrt2) = (sqrt2 (2)) 여기서, k_e = "쿨롱 상수"= 9xx10 ^ 9Nm ^ 2C ^ -2 F / F_1 = R ^ 2 / r ^ (2 + sqrt2)) / ((2 + sqrt2)) = (2sqrt2 + 2) / 2 = sqrt2 + 1 그리고 T = "문자열의 장력"A에 작용하는 힘의 평형을 고려하여 Tcos45 + Fsin22.5에 대한 수직력 = mg => T / sqrt2 = mg-Fsin22.5 ........ [1] Tsin45 = Fcos22.5 + F_1 => T / sq 자세히보기 »

남북 방향으로 당기는 남자들의 합력을 발견 할 수있다. F = 40-6 = 34 남 "N"(180) 이제 우리는 결과를 찾을 수있다. 이 힘과 동쪽을 당기는 남자의 피타고라스를 사용할 때 : R ^ 2 = 34 ^ 2 + 35 ^ 2 = 2381 : .R = sqrt (2381) = 44.8 "N"수직으로부터의 각도 theta는 tantheta = 35 / 34 = 1.0294 : 45.8 ^ @ 0도를 N로 취하면 이것은 134.2 ^ 자세히보기 »

Q_a = 1 / 2 (q_1 + q_2 + q_3), q_b = 1 / 2 (q_1-q_2-q_3), q_c = 1 / 2 q_d = 1 / 2 (q_1 + q_2 + q_3), q_e = 1 / 2 (-q_1-q_2 + q_3), q_f = 각 지역은 가우스 법칙과 중첩을 사용하여 찾을 수 있습니다. 각 판의 면적을 A로 가정하면, 전하 q_1에 의해 야기 된 전계는 양쪽면에서 판으로부터 멀어지는 방향으로 q_1 / {2ε0_A}이다. 마찬가지로, 우리는 각 요금으로 인한 필드를 개별적으로 찾아 중첩을 사용하여 각 지역의 순 필드를 찾을 수 있습니다. 위의 그림은 3 개의 플레이트 중 하나만 왼쪽에서 연속적으로 충전 될 때 필드를 보여줍니다. 오른쪽에서 중첩을 사용하여 파생 된 전체 필드. 일단 우리가 들판을 갖게되면 가우스 법 (Gauss law)을 통해 각 얼굴의 혐의를 쉽게 발견 할 수 있습니다. 예를 들어, 가우시안 서페이스를 오른쪽 실린더의 형태로 가져 가면 가장 왼쪽의 전도성 플레이트 안에 원형면 중 하나가 있고 다른 하나는 왼쪽의 영역에 튀어 나와서 표면의 전하 밀도를 나타냅니다. 얼굴 a. 자세히보기 »

1/2 ML ^ 2 중심을 지나는 축에 대한 단일로드의 관성 모멘트와 1/12 ML ^ 2 삼각형의 중심과 수직을 지나는 축에 대한 정삼각형의 각 변의 길이 (평행 축 정리에 의해) 1 / 12ML ^ 2 + M (L / (2sqrt3)) ^ 2 = 1/6 ML ^ 2이다. 이 축에 대한 삼각형의 관성 모멘트는 다음과 같습니다. 1/6 ML ^ 2 = 1/2 ML ^ 2 자세히보기 »

T = sqrt ((2π) / 9) "초"이것을 선형 문제로 생각하면 속도의 크기는 간단히 | v | = | v_0 | + | a * t | 그리고 다른 운동 방정식도 비슷한 방식으로 작동합니다 : d = v_0 * t + 1 / 2 a * t ^ 2 이동 방향의 거리는 단순히 원의 1/8입니다 : d = 2 pi * r / 8 = 2 pi * 4/8 = pi "meters"거리 운동 방정식에서이 값을 대체하면 다음과 같습니다. pi = v_0 * t + 1/2 a * t * 2 pi = 0 * t + 1/2 a * t * 2 2 pi = a * t ^ 2 2 pi = 9 * t ^ 2 (2π) / 9 = t ^ 2 sqrt ((2π) / 9) = t 자세히보기 »

테이블에서 3.84 "m"의 거리에 있습니다. 톰의 움직임의 수직 구성 요소를 고려하여 비행 시간을 얻습니다 : u = 0 : s = 1 / 2 "g"t ^ 2 : .t = sqrt ((2s) / ( "g")) t = sqrt ( (2xx2) / (9.8)) t = 0.64 "s"톰의 수평 성분은 상수 6m / s입니다. 그래서 : s = vxxt s = 6xx0.64 = 3.84 "m" 자세히보기 »

A) 7.67 ms ^ -1 b) 3.53 m 마찰력에 대해서는 고려하지 않았기 때문에,이 강하 동안 시스템의 전체 에너지는 보존 된 채로 유지됩니다. 그래서 카트가 롤러 코스터 위에있을 때, 그것은 휴식 상태였습니다. 그래서 h = 4m의 높이에서 잠재 에너지 만 나타냅니다. 즉, mgh = mg4 = 4mg 여기서 m은 카트의 질량이고 g는 가속입니다 중력 때문에. 이제, 지상에서 1m 높이의 높이에있을 때, 그것은 잠재적 인 에너지와 약간의 운동 에너지를 가질 것입니다. 그렇다면, 그 높이에서 속도가 v라면 그 높이에서의 총 에너지는 mgh '+ 1 / 2m v ^ 2이므로 mgh = mgh '+1/2 mv ^ 2 또는 4g = g + 1 / 2 v ^ 2라고 쓸 수있다. (m은 양쪽에서 소거된다.) 퍼팅, g = 9.81 ms ^ -2 우리는 v = 7.67 ms ^ -1을 얻는다. 다시 같은 식을 사용하면 v = 3ms ^ -1을 취하면 h ''즉 속도가 3ms ^ -1이되는 높이를 구할 수있다. 이 아래에 언급 된 방법! 지상 속도의 3.53m에서 3m ^ 3m ^ 3m ^ 2 = 3m ^ 3 ^ m ^ 3 = 3m ^ -1 자세히보기 »

분수! 고조파 시리즈는 기본 주파수, 기본 주파수의 두 배, 기본 주파수의 세 배 등으로 구성됩니다. 주파수를 두 배로하면 기본보다 1 옥타브 높은 음이됩니다. 주파수를 3 배로하면 옥타브와 5가됩니다. 4 배, 2 옥타브. 5 중 옥타브와 3 중 옥타브. 피아노 건반의 경우 중간 C로 시작하고, 첫 번째 고조파는 중간 C보다 높은 C, 그 위의 G, 중간 C보다 C 2 옥타브, 그 다음 E입니다. 어떤 악기의 기본 톤은 일반적으로 다른 주파수가 혼합되어 들립니다. 피아노 줄은 줄넘기 나 반쯤, 3 분의 1, 4 분의 1 정도의 길이로 자유롭게 진동 할 수 있습니다. 단일 문자열은 고조파 시리즈에서 일련의 음을냅니다. 이 음과 일치하는 음을 연주하면 즐거운 자음이 생성됩니다. 고조파 시리즈와 다른 노트는 다른 효과를냅니다. 인간의 귀가 왜 이러한 조합을 기쁘게 하는지를 이해하는 것은 훨씬 더 복잡한 문제입니다. 음향학이라는 과학 분야는 소리가 어떻게 생성되는지, 물체와 공기를 통해 어떻게 전달되는지, 방의 디자인이 소리가 벽에서 튀어 오르는 방식, 소리가 어떻게 변하는 지 등 다양한 주제를 다루고 있습니다 귀에 전달되어 뇌에 대한 신경 신호가되고 마침내 인간 뇌가 그 소리와 어떤 의미를 갖는지에 대한 심리학을 자세히보기 »

X_C = 46.8 Omega 올바르게 기억하면 용량 성 리액턴스는 다음과 같아야합니다. X = 1 / (2pifC) 여기서 f는 주파수입니다. C 커패시턴스 직렬 커패시터의 경우 : 1 / C = 1 / C_1 + 1 / C_2 So C = 3.4xx10 ^ -7F 그래서 : X_C = 1 / (2pi * 3.4xx10 ^ -7 * 10000) = 46.8 오메가 자세히보기 »

(a) 질량 m_2는 5g "N"을 아래쪽으로 그리고 3g "N"은 위쪽으로 2g의 순 하중을 부여한다. "(a) 4.95"m / s "(b) 2.97"m / s " "아래쪽으로. 매스는 연결되어있어 단일 8kg 질량으로 간주 할 수 있습니다. F = ma이므로 다음과 같이 쓸 수 있습니다. 2g = (5 + 3) a : .a = (2g) /8=2.45 "m / s"^ (2) 수식을 배우고 싶다면 풀리 시스템은 다음과 같습니다 : a = ((m_2-m_1) g) / ((m_1 + m_2)) 이제 우리는 시스템의 가속도를 알고 있기 때문에 운동 방정식을 사용할 수 있습니다. 그래서 우리는 m_2가 지상에 부딪히는 속도를 얻을 수 있습니다. r ^ 2 = u ^ 2 + 2as v ^ 2 = 0 + 2xx2.45xx5 v ^ 2 = 24.5 : .v = 4.95 "m / s"(b) v ^ 2 = u ^ 2 + 2as : .v ^ 2 = 0 + 2xx2.45xx1.8 v ^ 2 = 8.82 : .v = 2.97 "m / s"(c) m_2는 5m 이상 떨어질 수 없으므로 m_1 자세히보기 »

Q_3은 q_1에서 q_2까지의 매력적인 힘의 반대편 q_2에서 약 6.45cm 떨어진 지점 P_3 (-8.34, 2.65)에 배치해야합니다. 힘의 크기는 | F_ (12) | = | F_ (23) | = 35 N The Physics : 분명히 q_2는 힘으로 q_1쪽으로 끌어 당길 것이고, F_e = k (| q_1 || q_2 |) / r ^ 2 여기서 k = 8.99xx10 ^ 9 Nm ^ 2 / C ^ 2; q_1 = 3muC; q_2 = -4muC 따라서 우리는 r ^ 2를 계산할 필요가 있으므로 거리 공식을 사용합니다. r = sqrt ((x_2-x_1) ^ 2 + (y_2-y_1) ^ 2) r = sqrt ((- 2.0- 3.5) ^ (m ^ 2) / 취소 (C ^ 2) ((3xx10 ^ -6 * 4xx10 ^ 6) = 5.599cm = 5.59xx10 ^ -2m F_e = 8.99xx10 ^ 9 위의 q_2가 q_1에 의해 잡아 당기는 것을 얻는 것과 같이 (C ^ 2)) / ((5.59x10 ^ -2) ^ 2 취소 (m ^ 2)) 색상 (빨강) (F_e = 35N) 방향은 방향 q_2 -> q_1 그러므로 방향은 다음과 같다 : r_ (12) = (x_1-x_2) i + (y_1 - y_ 자세히보기 »

버그의 접선 가속도는 (13pi) /3cm/sec²~13.6cm/sec²입니다. 가속도는 "시간에 따른 속도 변화"로 정의됩니다. 우리가 작업하고있는 디스크는 나머지 (0rev / s)에서 3.0 초 이내에 각속도 78 회 / 분. 가장 먼저 할 일은 모든 값을 같은 단위로 변환하는 것입니다. 우리는 지름 10cm의 디스크를 가지고 있으며 나머지에서 78rev / min으로 이동하는 데 3.0 초가 걸립니다. 1 회전은 디스크의 둘레 길이와 같습니다 : d = 10pi cm 1 분은 60 초이므로 최종 각속도는 78rev / min = 78rev / 60sec = 78 / 60rev / sec = 1.3rev / sec입니다. 우리는 3 초 후에 디스크 가장자리의 모든 지점이 1.3 초 / 1.3 = d / 초 = 13picm / sec의 속도로 1 초 이내에 디스크의 둘레의 1.3 배를 이동할 정도로 빠릅니다. 디스크 3.0s를 나머지 속도에서이 속도로 가져 가면 디스크 가장자리의 모든 점 (따라서 디스크의 가장자리에있는 버그)의 가속도가 다음과 같이 계산됩니다. " ") / ("경과 된 시간 ") = (13pi) /3.0cm/sec
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"2 초"h = h_0 + v_0 * t - g * t ^ 2 / 2 h = 0 "(돌이 땅에 떨어지면 높이가 0 일 때)"h_0 = 49 v_0 = -14.7 g = 9.8 => 0 = 49 - 14.7 * t - 4.9 * t ^ 2 => 4.9 * t ^ 2 + 14.7 * t - 49 = 0 "이것은 14.7 ^ 2 + 4 * 4.9 * 49 = 1176.49 = 34.3 ^ 2 = > t = (-14.7 pm 34.3) /9.8 "t> 0"=> t = 19.6 / 9.8 = 2 h = "높이 (m)"h_0 = "초기 높이 (m) "v_0 ="초기 수직 속도 (m / s) "g ="중력 상수 = 9.8 m / s² "t ="초 단위 시간 " 자세히보기 »

A = 15 "m"cdot "s (^ 2) 주어진 공식이 차의 가속도를 찾는 데 사용될 수없는 것처럼 보입니다. 가속 시간도 아니고 자동차의 초기 및 최종 속도도 제공됩니다. 따라서 공식 F = ma를 사용해야합니다. 여기서 F는 충격의 힘 (N), m은 자동차의 질량 (kg), a는 가속도 (m / - 2)). 우리는 충돌에 대한 가속도를 찾고자합니다. 그래서 RightNow = Frac (F) (m)에 대한 방정식을 풀어 보겠습니다. 제공된 값을 연결해 봅시다 : Rightarrow a = frac ( 따라서 충격시 자동차의 가속도는 15 "m"cdot "s"입니다. "^ (- 2). 자세히보기 »

수학 방정식이 시간의 함수로서 어떤 물리량을 기술한다면, 그 방정식의 미분은 시간의 함수로서 변화율을 기술한다. 예를 들어, 차의 움직임을 다음과 같이 표현할 수있는 경우 x = vt 그러면 언제든지 (t) 언제든지 차의 위치가 무엇인지 말할 수 있습니다 (x). 시간에 대한 x의 도함수는 다음과 같습니다. x '= v.이 v는 x의 변화율입니다. 이것은 속도가 일정하지 않은 경우에도 적용됩니다. x = v_0t - 1 / 2g t ^ 2 파생물은 속도를 t의 함수로 제공합니다. x '= v_0 - g t 시간 t = 0에서 속도는 단순히 초기 속도 v_0이다. 나중에, 중력은 속도가 0이 될 때까지 그리고 음수가 될 때까지 계속적으로 감소 할 것입니다. 그러나 그것은 운동 방정식에 국한되지 않습니다. 만약 당신이 방사성 물질의 감쇠율에 대해 물어 본다면, 주어진 시간에 원자의 수에 대한 함수를 바로 구할 수 있습니다 : n = n_0 e ^ (- lambdat) 그리고 원자가 붕괴되는 속도는 다음과 같습니다. n '= -n_0lambdae ^ (- lambdat) 자세히보기 »

예비 계산 보트가 시간당 10 마일 (60 분)의 속도로 여행하기 때문에 동일한 보트는 15 분에 2.5 마일을 여행합니다. 다이어그램 그리기. [다이어그램에서는 모든 각도가 각도입니다.]이 다이어그램에는 두 개의 삼각형이 표시됩니다. 하나는 등대와 72 °의 각도를 이루고 다른 하나는 등대와 66 °의 각을 이룹니다. 18 ^ o와 24 ^ o의 상보적인 각도를 찾으십시오. 보트의 현재 위치 바로 아래의 각도는 66 ^ o + 90 ^ o = 156 ^ o입니다. 다이어그램에서 가장 작은 값을 가진 각도의 경우, 나는 6 ^ o = 24 ^ o - 18 ^ o라는 사실을 사용했지만, 180 ^ o에서 156과 18의 합계를 뺄 수도 있습니다. 이것은 우리에게 각도가 156 o, 18 o 및 6 o를 측정하고 그의 변 중 하나가 2.5 km를 측정하는 비스듬한 삼각형을 제공합니다. 이제 사인 법칙을 사용하여 등대와의 직접 거리를 찾을 수 있습니다. (sin6 ^ o) /2.5 = (sin18 ^ o) / x 이것은 대략 7.4 마일의 직접적인 거리를 제공합니다. 해안과의 수직 거리를 원하면 기본 삼각법을 사용할 수 있습니다. y가 수직 거리 인 경우, y / 7.4 = sin23 ^ oy = 자세히보기 »

"3.1 m s"^ (- 1)이 문제는 조쉬가 볼을 골목 아래로 굴린 속도, 즉 공의 초기 속도 v_0을 결정하기를 원합니다. 그래서 볼의 초기 속도는 v_0이고 최종 속도는 v_f = "7.6 m s"^ (- 2)입니다. 또한 공이 "1.8 m s"^ (-2)의 일정한 가속도를 가졌음을 알았습니다. 자, 균일 한 가속도가 무엇을 말합니까? 음, 그것은 대상의 속도가 일정한 속도로 변화한다는 것을 알려줍니다. 간단히 말해, 공의 속도가 매초 같은 양만큼 증가합니다. 가속도는 "m s"^ (- 2) 초당 미터로 측정되지만 초당 초당 미터 "m s"^ (- 1) "s (^ 1)라고 생각할 수 있습니다. 귀하의 경우, "1.8 m s"^ (- 1) "s"^ (- 1)의 가속도는 매 초마다 공의 속도가 "1.8 m s"^ (- 1) 증가한다는 것을 의미합니다. 공이 "2.5 초"동안 여행했다는 것을 알기 때문에 속도가 2.5 색 (빨간색) (취소 (색 (검정) (s))) * "1.8 ms"^ (- 1) 최종 속도가 "7.6 자세히보기 »

우리가 쓰는 것은 20 = 1/2 at ^ 2 (s = 1 / 2에서 ^ 2까지, 여기서 a는 가속도 값입니다.) 따라서 t = sqrt (40 / a) 이제 가속으로 ts를 가다가 v의 최종 속도를 얻은 다음 나머지 (즉, 100-20) = 80m를이 속도로 움직였습니다. 그런 다음 t가 걸린다면, 다시, 그가 20m의 거리를 통과 한 후에 v의 속도를 얻기 위해 휴식에서 가속화하면, 다음과 같이된다. v2 = 0 + 2a * 20 = 40a 또는 v = sqrt (40a) (여기에서 v ^ 2 = u ^ 2 + 2as 여기에서 u = 0) 따라서 sqrt (40 / a) + 80 / (sqrt (40a)) = 12 이것을 풀면, a = 2.5ms ^ -2 그리고 80m 여행의 나머지 속도는 sqrt (40 * 2.5) = 10m / s 자세히보기 »

30 ° rarr d = 4.1 / 6pi m ~ 2.1m 30rad rarr d = 123m 30rev rarr d = 246pi m ~ 772.8m 바퀴의 반경이 4.1m이면 그 둘레를 계산할 수 있습니다 : P = 2pir = 2pi * 4.1 = 8.2pi m 원을 30 ° 각도로 회전 시키면 원의 한 점이이 원의 30 ° 호와 같은 거리만큼 이동합니다. 전체 회전이 360 °이므로 30 ° 원호는이 원의 둘레 길이의 30 / 360 = 3 / 36 = 1 / 12를 나타냅니다. 1 / 12 * 8.2pi = 8.2 / 12pi = 4.1 / 6pi m 원이 30rad 각도로 회전하면 원의 한 점이이 원의 30rad 호와 같은 거리만큼 이동합니다. 완전 회전은 2pirad이므로 30rad 각도는이 원의 둘레 길이의 30 / (2pi) = 15 / pi를 나타냅니다. 즉 15 / pi * 8.2pi = 15 * 8.2 = 123m 원이 30rev 각도로 회전 할 때 그 둘레의 한 점은 그 둘레의 30 배의 거리, 즉 30 * 8.2pi = 246pi m 자세히보기 »

3 개의 모자 i + 10 모자 j 힘 vec F_1의 지지선은 RR의 p_1 = {x, y}, p_1 = {1,0} 및 lambda_1에 의해 l_1-> p = p_1 + lambda_1 vec F_1로 주어진다. l_2와 유사하게 RR에서 p_2 = {-3,14} 및 lambda_2 인 l_2-> p = p_2 + lambda_2 vec F_2를가집니다. 교점 또는 l_1 nn l_2는 p_1 + lambda_1 vec F_1 = p_2 + lambda_2 vec F_2와 같고 {lambda = 2, lambda_2 = 2}를주는 lambda_1, lambda_2에 대한 해를 구하기 때문에 l_1 nn l_2는 {3,10} 또는 3에있다. 모자 i + 10 모자 j 자세히보기 »

13.8 N 14.3-R = 3a ....... 1 (여기서, R은 접촉력이고 a는 시스템의 가속도이다.), R-12.2 = 10.a .... 우리가 풀면 R = 접촉력 = 13.8 N 자세히보기 »

A에서 B 방향으로 0.25 시간 30km. 모터 사이클 A와 B는 50km 떨어져 있습니다. A = 120km / h, A 방향으로 B = 80km // h, B쪽으로. 그들이 시간 경과 후에 만난다고 가정하십시오. A = 120xxt로 주행 한 거리 B = 80xxt로 주행 한 거리 총 주행 거리 = 120t + 80t = 200t이 이동 거리는 = "두 거리 사이의 거리"= 50km = 200t = 50, = tt = 50 / 200 = 0.25h에 대한 해답 A = 120xx0.25 = 30km, B 방향으로 이동 한 거리 자세히보기 »

궤도 속도 v_o를 갖는 질량 M의 위성은 지구 중심으로부터 R의 거리에 질량 M_e를 갖는 지구 둘레를 공전한다. 시스템이 평형 상태에있는 동안 원 운동으로 인한 구심력은 지구와 위성 사이의 인력 중력과 같습니다. 우리는 (Mv ^ 2) / R = G (MxxM_e) / R ^ 2를 얻는다. 여기서 G는 우주의 중력 상수이다. => v_o = sqrt ((GM_e) / R) 궤도 속도는 위성의 질량과는 무관하다는 것을 알 수 있습니다. 따라서 원형 궤도에 일단 배치되면 위성은 같은 지점에 머물러있게됩니다. 한 위성은 같은 궤도에서 다른 위성을 추월 할 수 없습니다. 동일한 궤도에서 다른 위성을 추월해야하는 경우 속도를 변경해야합니다. 이것은 인공위성과 관련된 로켓 추진기를 발사하여 조종하는 것으로 달성됩니다. 일단 적절하게 배치되면, 위성의 속도는 다시 v_o로 복원되어 원하는 궤도에 진입합니다. 자세히보기 »

-9/5 Kepler의 세 번째 법칙에 따르면, T ^ 2 propto R ^ 3은 오메가 위치 R ^ {- 3/2}를 의미하고, 외부 위성의 각속도가 오메가이고, 내부 위성의 각속도가 오메가 / 4) ^ {- 3/2} = 8 오메가. 두 위성이 어머니 행성과 동일 선상에있을 때 t = 0을 순간으로 생각하고이 공통 선을 X 축으로 보자. 그러면 시간 t에서의 두 행성의 좌표는 (Rcos (8ωωt), R sin (8ωωt)) 및 (4Rcos (ωωt), 4Rsin (ωt))이다. 두 위성을 연결하는 선이 X 축과 이루는 각도를 쎄타라고합시다. tan theta = (4Rsin (ωt) -Rsin (8ωt)) / (4Rcos (ωt) -Rcos (8ωt)) = (4sin (ωt)) - sin (8 오메가 t)) / (4 cos (오메가 t) -cos (8 오메가 t)) 분화는 sec ^ 2 세타 (d 세타) / dt = d / dt (ωt)) / (4 cos (ωt) -cos (ωt)) = (4 cos (8 ω)) - (4 ω ω t)) (ω 4 ω ω) - (ω ω t) (8 ωt)) / (4 cos (ωωt))] 따라서, (4 ω (t) (ωt) -cos (8ωt)) ^ 2] (dθ) / dt = 4ω [( 자세히보기 »

힘은 어느 쪽이 트렁크를 밀었는지에 달려 있습니다. 자세한 내용은 아래를 참조하십시오. 큰 트렁크를 밀면 큰 트렁크가 작은 크레이트에 가하는 힘은 정적 계수의 값과 작은 트렁크에 작용하는 수직 힘 (작은 트렁크의 무게와 같습니다)에 기초합니다. (여기에서 혼동하지 마라 - 양쪽 줄기를 밀고있는 사람이 가하는 힘은 양쪽 줄기의 무게에 달려 있고, 길을 바꾸면 바뀌지 않을 것이다. 그러나 작은 줄기에 큰 줄기가 가하는 힘은 달려있다. 작은 사람의 몸무게에 대해서만 그것은 사람과 큰 몸통이 힘을 하나의 작은 몸통으로 만드는 하나의 대상이됩니다.) 이제 우리는 방향을 바꾸고 작은 몸통을 대신 누르고, 트렁크 사이의 힘은 정적 계수의 값과 큰 트렁크에 작용하는 수직력에 기반합니다. 이제는 우리가 움직이려고 시도하는 힘입니다. 그래서 힘은 이전보다 커졌습니다. 우리는이 큰 힘이 실제로는 큰 몸통을 움직이는 작은 몸통이라고 생각할 수도 있지만, 뉴턴의 세 번째 법칙에 의하면 이것은 작은 몸통에있는 큰 몸통의 힘과 같아야합니다. 나는 큰 줄기의 힘이 더 작거나 더 작은 줄기의 힘이 뉴턴의 세 번째 법칙에서 기술 된 것과 같은 "동등하고 반대되는"힘의 유형이라는 것을 분명히하기를 희망하면서 이것을 언급한다. 자세히보기 »

우리는 뉴턴의 첫 번째 법칙, 또한 관성의 법칙 (Law of Inertia)이라고 부르며, 휴식 상태에있는 물체는 계속해서 휴식을 취하고 움직이는 물체는 계속 같은 속도와 동일 속도로 계속 움직이는 상태에 있다는 것을 알고 있습니다 외력에 의해 작용되지 않는 한 방향. 이륙 중에 우주 비행사는 로켓의 가속으로 큰 힘을 경험합니다. 혈액의 관성은 종종 머리에서 다리로 움직입니다. 이것은 특히 눈과 두뇌에 문제를 일으킬 수 있습니다. 우주 비행사는 다음과 같은 증상을 경험할 수 있습니다. 시야가 색조를 잃는 회색 아웃. 주변 시력이 시간의 경과에 따라 손실되는 터널 비전. 의식이 유지되고 머리에 혈액 공급 부족으로 인한 시력 저하. G-LOC, 강제로 의식을 잃었습니다. 죽음. 이 힘의 효과는 힘이 척추와 정렬 된 축을 따라 작용할 때 더 두드러집니다. 이것은 신체 길이를 따라 혈압에 상당한 변화를 가져옵니다. 실험적으로 인체가 척추에 수직으로 작용할 때 이러한 힘을 견뎌내는 것이 더 낫다는 것이 발견되었습니다. 일반적으로 가속도가 정방향이고 우주 비행사가 등뒤에 누워있을 때 앞에서 볼 수 있듯이, 관성의 법칙이 적용 가능하더라도, 주로이 힘에 대항하는 수직 자세와 비교하여, 앙와위의 인체 생존 때문이다. 자세히보기 »

분말은 표면을 불균일하게하여 빛을 분산시킵니다. 반사 각도는 입사각과 동일합니다. 각도는 표면에 수직 인 법선으로부터 측정됩니다. 매끄러운 표면의 같은 영역에서 반사 된 광선은 비슷한 각으로 반사되어 모두가 함께 관찰됩니다 ( "빛"). 분말을 매끄러운 표면에 올려 놓으면 표면이 고르지 않게됩니다. 따라서 표면의 한 지역에있는 입사 광선의 법선은 다른 방향에있게됩니다. 이제 동일한 영역에서 반사 된 광선은 다른 각도로 반사되어 관찰자는 일부 광선 만 함께 관찰합니다. 따라서 "빛"이 없습니다. 자세히보기 »

떠 다니는 배의 선체가 우주선의 질량보다 더 많은 물의 질량을 옮겨야하기 때문에 ......... 물리학 섹션에서 더 나은 답을 얻을 수도 있지만, 나는 이것을 풀어 놓을 것입니다. "아르키메데스 원리 (Archimedes principle)"는 액체에 전체적으로 또는 부분적으로 잠긴 물체가 신체가 대체하는 유체의 무게와 동일한 상승 부력을 받는다는 것을 나타낸다. 강철은 물보다 더 큽니다. 따라서 강철 보트는 선체 중량보다 큰 물의 무게를 대체해야합니다. 선체가 클수록 더 많은 물이 변하고 ......... 선체가 부력이 커집니다. 이 원리는 (즉, 병 속된 웹이 알려주 듯이) 시라쿠사의 알키 메데스 (Archimedes of Syracuse)가 216 년 전 기독교 시대에 공식화 한 것입니다. "유체에 전체적으로 또는 부분적으로 담겨있는 모든 물체는 물체의 무게와 같은 힘에 의해 부축됩니다. 유체 "는"물체에 의해 옮겨졌다. " 수은의 밀도는 약입니다. 13.5 * g * mL ^ -1. 물체가 물보다 액체 수은에 더 부유하는 경향이 있습니까? 그리고 선체의 부피가 클수록 강철의 구조적 특성 (목재보다 확실히) 때문에 강철 선체가 상당히 부피가 커질 수 자세히보기 »

임피던스에 의해 낭비되는 실제 전력은 없습니다. 100cos (omegat) = 100sin (omegat-pi / 2)는 전류가 전압에서 위상 편이 + pi / 2 라디안임을 의미합니다. Z = V / IZ = (300 ° 0) / (100 ° / 2) Z = 3 각형 (Z) π / 2 이것은 임피던스가 이상적인 3 패러데이 커패시터임을 의미합니다. 순수 반응성 임피던스는 아무런 전력도 소비하지 않습니다. 왜냐하면 사이클의 양의 부분에 도입 된 사이클의 음의 부분에서 모든 에너지를 반환하기 때문입니다. 자세히보기 »

광섬유는 구리선만큼 많은 횟수의 호출을 수행 할 수 있으며 전자기 간섭을 덜받습니다. 왜? 광섬유는 약 200 조 헤르츠 (초당 사이클)의 전형적인 주파수로 깊은 곳에서 빛을 사용합니다. 구리 와이어는 메가 헤르츠 범위의 주파수를 처리 할 수 있습니다. 간단한 비교를 위해 2 억 헤르츠라고 부르 자. ( "Mega"는 백만을 의미 함) 주파수가 클수록 "대역폭"이 커지고 더 많은 정보가 전달 될 수 있습니다. 대역폭을 설명하기 위해 여기를 지나치게 간략하게 설명 하겠지만 요점은 200 만 헤르츠의 구리선을 각각 100 만 헤르츠의 200 개의 개별 주파수로 분리 할 수 있다는 것이지만 광섬유의 200 조 Hz 주파수는 200 100 만개의 개별 주파수! 따라서 광섬유는 더 많은 신호를 전달할 수 있습니다. 실제로 그 차이는 그리 크지 않지만 매년 개선되고 있습니다. 그리고 전자기 간섭? 동선의 신호 크기는 통과하는 EM 파가 크게 변하여 신호를 줄이거 나 없앨 수 있습니다. 항공기에 위험한 것. 광섬유는 펄스 (디지털)를 사용하기 때문에 신호의 강도는 여전히 감지 될 수있는 한 중요하지 않습니다. 자세히보기 »

공기 저항이 없다고 가정하면 (작고 조밀 한 발사체의 경우 저속에서 적당 함) 너무 복잡하지 않습니다. 귀하의 질문에 대한 Donatello의 수정 / 해설에 만족한다고 가정합니다. 최대 범위는 수평으로 45도에서 발사하여 부여됩니다. 투석기가 제공하는 모든 에너지는 중력에 대항하여 소비되므로 탄성에 저장된 에너지는 얻은 잠재적 인 에너지와 같다고 말할 수 있습니다. 그래서 E (e) = 1 / 2k.x ^ 2 = mgh 당신은 탄력에 하중 (F = kx)을 주어 연장을 측정하고, 발사에 사용 된 연장을 측정하고, 발사체의 질량을 측정하여 k (후크의 상수) 그런 다음 수직으로 발사 될 경우 상승 할 높이를 얻을 수 있습니다. 비행 시간은 발사 방법과 관계없이 발사체가 투석기를 떠나는 순간부터 자유 낙하하기 때문에 각도와는 무관합니다. 위의 E (e)라고 불리는 초기 탄성 에너지를 알면 E (e) = 1 / 2mu ^ 2에서 초기 속도 u를 구할 수 있고 v = u +로 대입하여 비행 시간을 구할 수 있습니다. 여기서 v 최대 높이에서 최종 속도 (제로)입니다. 총 비행 시간은 두 배로, 한 번 상승 할 때, 한 번 떨어질 때입니다. 마지막으로 범위 R을 계산할 수 있습니다. R = (u ^ 2.sin (the 자세히보기 »

잠긴 물체에 가해지는 압력에서 오는 힘. 이게 뭐야? 힘은 물속에 잠긴 물체에 가해지는 압력으로부터옵니다. 부력은 중력에 대항하여 상 방향으로 작용하여 사물을 가볍게 만든다. 그 원인은 무엇입니까? 압력으로 인해 유체의 압력이 깊이에 따라 증가하면 부력이 물체의 무게보다 커집니다. 아르키메데스 원리는 물에 잠긴 물체가 부유하고 가라 앉는 것에 관한 것입니다. 그것은 다음과 같이 말하고 있습니다 : 물체에 대한 부력은 물체에 의한 유체의 무게와 같습니다. 사용 : [http://socratic.org/questions/how-do-buoyant-forces-relate-to-the-archimedes-principle] [http://socratic.org/questions/what-is-archimedes-principle- in-term-of-buoyancy] 기억 : 옮겨진 물의 무게가 물체의 무게보다 클 경우 ~ 뜨게됩니다. 물의 무게가 물체의 무게보다 작은 경우 물이 가라 앉을 것입니다 - 물의 무게가 물체의 무게와 같으면 ~가 움직입니다. (매달린) 자세히보기 »

양자 얽힘. 양자 역학은 우리가 직접 측정을하기 전까지는 물체 / 입자가 어떤 상태에 있는지 알 수 없다고 말합니다. 그때까지, 객체는 상태의 중첩에 존재하며 주어진 시간에 주어진 상태에있을 확률 만 알 수 있습니다. 측정을하면 시스템에 지장을 초래하고 그 확률을 단일 값으로 줄입니다. 이것은 흔히 파동 함수 psi (x)를 붕괴시키는 것으로 알려져 있습니다. 아인슈타인은 양자 역학의 확률 론적 성격에 불편했다. 그는 물리적 인 대상이 측정되고 있는지 여부에 관계없이 확실한 특성을 가져야한다고 생각했습니다.그는 "당신이 그것을보고 있지 않을 때 달이 존재하지 않는다고 정말로 믿을까요?"라고 묻는 것으로 유명한 것으로 인용되어 있습니다. 그는 QM의 기본 개념을 언급하기 위해 "멀리서 짜증나는 행동"이라는 문구를 사용했습니다. 어떤 물체는 우주의 다른 영역에서 다른 물체의 측정에 직접적으로 영향을 미칠 수 있습니다. 두 물체는 임의의 거리만큼 떨어져 있습니다.이 개념을 양자 얽힘이라고하며, 아인슈타인은 그것을 좋아하지 않습니다. 우리는 두 개의 구체, 하나의 빨간색과 하나의 파란색. 우리는 각각의 구체를 하나의 상자에 넣은 다음, 어떤 구체가 어느 상자에 있는지를 알 수 없을 자세히보기 »

KELVIN-PLANK 한주기 내에서 작동하는 엔진은 환경에 다른 영향을 미치지 않으면 서 열을 작업으로 바꿀 수 없습니다. 이것은 100 % 효율을 갖는 것이 불가능하다는 것을 말해줍니다 ... 흡수 된 모든 열을 작업으로 변환하는 것은 불가능합니다 ... 일부는 낭비됩니다. CLAUSIUS 사이클에서 작동하는 엔진은 저온 저수지에서 고온 저수조로 열을 전달할 수 없습니다. 이것은 냉장고 뒤에있는 생각입니다. 냉장고에있는 음식은 차가워지지 않고 모터를 사용해야합니다. 또한 결과적으로 열은 추위에서 뜨거운 몸으로 자발적으로 흐를 수 없습니다 !!!! {정의 : H. C. Ohanian, Phisics - 2nd ed., London WW Norton & Co., 1985] 자세히보기 »

거시적 규모에서는 양자 현상이 분명하지 않다. 우리가 알고 있듯이 양자 물리학은 물질과 방사선의 파동 이원성을 포함하는 물리학에 대한 이론적 연구입니다. 전자와 같은 미세한 물질의 경우, 물성과 같은 물결이 분명하고 따라서 양자 역학을 사용하여이를 연구합니다. 드 브로이 (De Broglie) 관계로부터 질량 m 및 속도 v를 갖는 입자와 관련된 물질 파동의 파장은 다음과 같다. lamda = h / (mv) 여기서 h는 플랑크 상수이다. m이 큰 거시적 규모에서 lamda는 물리적 인 측정을 넘어서고 물질의 파동 특성이 나타나지 않으므로 고전 역학은 거시적 규모의 물리학을 이해하기에 충분합니다. 자세히보기 »

저항 조합은 직렬 및 병렬 경로를 단일 회로에 결합합니다. 이것은 매우 간단한 조합 회로입니다. 모든 조합 회로를 해결하려면 단일 직렬 회로로 단순화하십시오. 이것은 대개 전원으로부터 가장 먼 지점에서 시작하여 가장 쉽게 이루어집니다. 이 회로에서 R_2와 R_3의 등가 저항을 직렬로 다른 저항과 연결된 단일 저항처럼 찾아보십시오. 1 / R_T = 1 / R_2 + 1 / R_3 1 / R_T = 1 / 30 + 1 / 50 1 / R_T = 8 / 150 분모의 R_T를 얻기 위해 각각의 역수를 취하면 R_T = 150 / 8 R_T = 18.75 오메가 이제 이것을 R_1의 20 오메가와 R_2의 20 오메가에 추가하여 58.5 오메가의 총 저항을 얻습니다. 다른 회로는 더 복잡 할 수 있으며 간단한 직렬 또는 병렬 회로로 간단해질 때까지 직렬 및 병렬 간을 여러 번 반복해야 할 수도 있습니다. 자세히보기 »

와우! 얼마나 오래있어? 가장 뚫을 수없는 과목 중 하나 일 수 있지만 신중한 지시로 좋은 접지를 얻을 수 있습니다. 제 경험상 학습에있어서 가장 큰 장벽은 말의 과다입니다. 거의 모든 사람들은 접미사 "-on"으로 끝나며 학생들은 특히 혼란스러워집니다. 나는 당신이 (그리고 학생들) 자신이 확신 할 때까지 일주일에 몇 번씩 참조하는 세부 사항을 가르치기 전에, 단어의 가계도를 추천합니다. 입자 가속기를 이해하는 것은 느리고 신중한 설명이 필요한 또 다른 지뢰밭입니다. 학생들은 종종 Feynman 다이어그램에도 매달리게됩니다. 마지막으로, 전체 양자 이론 기괴함은 전체 주제에 대한 이상한 나라의 앨리스 (Alice in Wonderland) 오해의 층을 닦습니다 .... 봉 기회! 추신. 이것은 내가 가르치는 가장 좋아하는 것 중 하나입니다! 자세히보기 »

스테판의 법칙을 고려하는 동안 다음을 명심해야합니다. - 1) 고려하는 신체는 최소한 흑체와 근사해야합니다. 스테판의 법칙은 흑체에만 적용됩니다. 2) 토치 전구 필라멘트를 사용하여 실험적으로 스테판의 법칙을 확인하라는 요청을 받으면 스테판의 법칙을 정확하게 얻을 수 없다는 것을 확실히하십시오. 방출되는 전력은 T ^ n에 비례합니다. 여기서 n은 4와 다릅니다. 따라서 n이 3.75임을 알게되면 올바르게 완료 했으므로 당황 할 필요가 없습니다. (주로 텅스텐 필라멘트가 완전한 흑체가 아니기 때문에 주로 발생합니다.) 3) 단위 시간과 단위 면적이라는 용어에주의하십시오. 면적이 A 인 몸체의 경우 Q = σ * A * T ^ 4로 수정해야합니다. 시간 t에 대해 Q에 t를 곱하십시오. 그러나 가장 일반적으로 단위 면적과 단위 시간을 처리합니다. 그러나 문제가되는 것에주의를 기울이십시오. 4) 평소와 같이 단위에주의를 기울이십시오 (단위가 모두 동일한 단위 체계에 있는지). 온도는 일반적으로 K로 표시됩니다. 5) 원래의 스테판의 법칙에 따르면 단위 시간당 T_1의 온도에서 다른 흑체 온도 T_2로 둘러싸인 단위 시간당 T_1의 복사열로 완전 흑체에서 방출되는 전력은 (T_2) ^ 4에 비례합니다 - (T_1) 자세히보기 »

설명을 참조하십시오. 1. 학생들은 항상 속도와 속도가 혼란 스럽습니다. 2. 대부분의 학생들은 속도를 벡터 양이 아닌 스칼라 량으로 가정합니다. 3. 물체가 속도 -5 m / s를 가지고 있다고 말하면 중요성이 있지만; 어떤 물체가 -5 m / s의 속도를 가지고 있다고 말하면 중요성이 없습니다. 학생들은 그것을 이해할 수 없습니다. 4. 학생들은 속도와 속도를 구별 할 수 없습니다. 5. 방정식을 적용하는 동안 v = 2 = u ^ 2 + 2as에서 v = u + 학생들은 일반적으로 속도가 언제든지 0인지 여부를 확인하지 않습니다. 학생은 그 속도가 속도의 법칙이라는 것을 알지 못합니다. 속도 = IVelocityI 학생은 2-D 모션의 기본에 잘못 될 수 있습니다. 자세히보기 »

기호 tau는 1 / λ와 같은 평균 수명에 사용되므로, e ^ (- t / τ) = e ^ (- t / (1 / λ)) = e ^ (- lambdat) N = N_0e ^ (백색) (ln (N)) = ln (N_0) + ln (e-t- ln (N_0) -t / tau N_0은 y 절편이기 때문에 ln (N_0)은 y 절편을 줄 것이고 -1 / tau는 상수이고 t는 변수이기 때문에. (N) = - t / τ + ln (N_0) = τn-1 / τ = my = 자세히보기 »

골프 공, 복원 계수 = 0.86, 스틸 볼 베어링, 복원 계수 = 0.60. 골프 공, 반발 계수, C = 0.86. 스틸 볼 베어링, C = 0.60. C = v_2 / v_1 (여기서 v_2는 충돌 직후의 속도이고 v_1은 충돌 직전의 속도 임). C = sqrt { frac {h} {H}} (H는 낙하 높이, h는 높이 (높이), 너비는 높이 (높이)를 나타냅니다. 반동의). 골프 공을 위해 우리는 뒤에 오는 자료를 모을 수있다 : H = 92 cm. 평균 반발 높이를 구한 다음 반발 계수를 계산하십시오. h_1 = 67, h_2 = 66, h_3 = 68, h_4 = 68, h_5 = 70 볼 베어링의 경우 다음 데이터를 수집 할 수 있습니다. H = 92cm. h_1 = 32, h_2 = 33, h_3 = 34, h_4 = 32, h_5 = 33 (모두 cm) 위의 골프 공과 동일한 방법을 사용하십시오. 자세히보기 »

기본적인 원리는 커패시턴스 C_1과 C_2의 두 커패시터가 직렬 일 때, 등가 커패시턴스는 (C_1 C_2) / (C_1 + C_2)가됩니다. 회로가 직렬 조합처럼 보이는 경우 커패시터의,하지만 그렇게하지 않습니다. 위의 그림에서 모든 커패시터가 C의 커패시턴스를 가지고 있다고 가정하면 A 지점과 B 지점 사이의 등가 커패시턴스를 찾도록 요청합니다. 전류는 저항이 가장 적은 경로를 따라 가며 현재의 3 커패시터를 통과하지 않습니다 단자 2 개의 커패시터 사이에, 즉 커패시터가 존재하지 않는 CF의 경로를 따라 전류가 흐른다. 그래서 우리는 직렬로 커패시턴스 C의 두 커패시터를 가지므로 회로의 등가 커패시턴스는 (C * C) / (C + C) = C / 2가됩니다. 자세히보기 »

시리즈, 병렬 및 시리즈와 병렬의 조합 / 다이어그램에 조합의 네 가지 예가 있습니다. 다음은 각 조합의 총 커패시턴스를 계산하는 방법을 보여줍니다. 1. 직렬 결합의 등가 커패시턴스 C는 다음과 같이 계산됩니다. 1 / C = 1 / C_1 + 1 / C_2 + 1 / C_3 또는 C = 1 / (1 // C_1 + 1 // C_2 + 1 // C_3) 총 커패시턴스는 연속적으로 감소합니다. 2. 병렬 C = C_1 + C_2 + C_3 총 커패시턴스는 병렬로 증가합니다. 3. "직렬 병렬"1 / C = 1 / C_1 + 1 / (C_2 + C_3) 4. "직렬 병렬"C = 1 / (1 // C_1 + 1 // C_2) + C_3 숫자 기반 예제 C_1 = 200muF, C_2 = 400muF, C_3 = 400μF C = 1 / (1O (200 * 10 ^ (-6)) + 1 // (400 * 10 ^ (- 6) (400 * 10 ^ (- 6)) C = 1 / 7500 + 400 * 10 ^ -6 = 133 * 10 ^ -6 + 400 * 10 ^ -6 C = 533muF 자세히보기 »

임펄스 vec (I)는 짧은 시간 동안 물체에 가해지는 빠른 변화하는 힘의 효과를 설명하는 벡터 양입니다. 물체에 대한 충격의 효과는 운동량의 변화입니다. vec (p) = mvec (v) : vec (I) = Deltavec (p) 다음 예제와 같이 충동이있는 객체간에 빠르고, 신속하고 빠른 상호 작용이있을 때마다 : 도움이 되길 바랍니다! 자세히보기 »

운동 이론은 원자의 무작위 운동을 설명합니다. 이론 (hypphysics) (http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/kinetic/kinthe.html)에 대한 4 가지 가정이 있습니다. 1. 많은 분자가 존재하지만 그들이 차지하는 공간 또한 커다란 분자이며 개별 분자들을 멀리 떨어 뜨린다. (Rutherford가 증명했듯이) 2. 분자들은 무작위로 움직인다. 3. 분자들 사이의 충돌은 탄력적이어서 순수한 힘을 발휘하지 못한다. 4. 분자들은 뉴턴 역학에 순종한다. 운동 이론의 예로는 브라운 운동 (Brownian Motion), 즉 "공기"분자와의 충돌로 인한 먼지 입자의 무작위 운동, 그리고 기체가 어떻게 작용하는지, 즉 보일 (Boyle 's), 찰스 (Charles) 및 게이 룩셈 (Gay-Lussac)의 법칙이 있습니다. 또한이 이론은 온도가 물질의 상태에 미치는 영향을 설명합니다. 자세히보기 »

- 벽에 부딪쳐 라 (나는 알고있다, 그것은 바보이다) - 보트를 타는 것 - 워킹 (예, 그 것처럼 간단합니다 ..) 당신이 손이나 다리로 벽을 치면 다칠 수 있습니다. 왜? 뉴튼의 제 3 법칙 때문에. 당신은 힘으로 벽에 부딪 쳤고, 똑같은 양의 힘이 벽에 의해 되돌아 왔습니다. 보트를 젓는 동안, 보트를 타고 앞으로 나아갈 때, 물을 뒤로 밀면서 노를 저어 앞으로 나아갈 수 있습니다. 걷는 동안, 바닥이나 발을 들여 놓은 표면을 밀어 넣으십시오. 그러면 표면이 다리를 위로 올려 다리를 들어 올리도록 도와줍니다. 자세히보기 »

다음은 물리학에서 포물선의 두 가지 예입니다. 이상적인 조건 하에서 수평선과 비스듬히 기울인 물체의 궤도는 포물선입니다. 빛이 대칭축과 평행 한 포물면 거울에 떨어지면 모든 개별 광선이 포물선의 초점에서 교차하는 방식으로 거울에 반사됩니다. 두 경우 모두 포물선의 정의와 특성 및 물리 법칙을 기반으로 분석적으로 입증 될 수 있습니다. 자세히보기 »

레이저는 생물학, 천문학, 산업, 연구 등 다양한 분야에서 사용됩니다. 예 : 의료용 : 피부과, 안구 수술 (라식), 위장관 등 생물학 연구 : 공 촛점 현미경, 형광 현미경, 원자력 현미경 , 레이저 라만 현미경 (모든 이들은 세포, DNA 및 단백질 연구에 사용됩니다.) 물리학 연구 : 박막 증착, 스캐닝 터널 현미경 (STM) 등천문학 (Astronomy) : 큰 광학 망원경 시설에서 대기 활동을 추적하는 데 사용됩니다. 산업 : 레이저, 용접, 리소그래피, 홀로그래피를 이용한 금속 절단. 일상 생활 : 레이저 프린터, 레이저 마우스 (컴퓨터), 도난 경보 시스템, 레이저 포인터, CD / DVD / 블루 레이 플레이어, 플레이 스테이션, X 박스, Wii, 레이저 태그 (내가 아는 것 같아요), 클럽 및 콘서트 조명. 오! 나는 총기, 미사일 또는 무인기에 관계없이 군사 무기는 거의 모두 레이저를 사용한다는 사실을 잊어 버렸다. 전체 목록은 결코 끝나지 않습니다. 더 큰 목록을 보려면 wikipedia에 문의하십시오. http://en.wikipedia.org/wiki/List_of_laser_applications 자세히보기 »

예를 들어, 진자, 공중에 던진 공, 언덕 아래로 스키를 타는 스키어, 원자력 발전소 내부의 전기 생성 등이 있습니다. 에너지 보존의 원리는 격리 된 시스템 내의 에너지가 생성되거나 파괴되지 않는다는 것을 말하며, 에너지의 한 유형에서 다른 에너지로 간단히 변화합니다. 에너지 문제의 보전에서 가장 어려운 부분은 시스템을 확인하는 것입니다. 이 모든 예에서 우리는 물체와 공기 분자 (공기 저항 또는 항력) 사이의 허구에 손실 된 소량의 에너지를 무시합니다. 예 : 진자 : 진자가 아래로 스윙하면서 : 진자의 중력 에너지 -> 운동 에너지 진자의 진 동력 - 진자의 중력 에너지 - 공기 속에서 던진 공 - 던지기 : 근육의 화학 에너지 -> 공의 운동 에너지 공이 도달하면 그 피크 : 공의 운동 에너지 -> 중력 포텐셜 에너지 공이 떨어질 때 공의 중력 위치 에너지 -> 공의 운동 에너지 언덕이 아래로 미끄러진다 : 스키어의 중력 위치 에너지 -> 스키어의 운동 에너지 + 눈과 하늘의 열 에너지 (마찰로부터) 압축 된 스프링은 핀볼 게임에서 볼을 시작합니다 : 스프링의 탄성 포텐셜 에너지 -> 볼의 운동 에너지 핵 p의 내부 (우라늄 붕괴로부터) -> 물의 열 에너지 -> 자세히보기 »

여기에 세 가지 예가 있습니다 : 직선의 자동차 모션, 엘리베이터 내부의 진자 및 소용돌이 치는 물 동작. - sthraight 선을 따라 움직이는 자동차는 운동 학적 기본 방정식을 통해 설명 될 수 있습니다. 예를 들어 균일 한 직선 운동 또는 균일하게 가속화 된 직선 운동 (각각 일정한 속도 또는 가속도로 직선을 따라 움직이는 몸체). - 엘리베이터 내부의 진자는 뉴턴의 제 2 법칙 (역학)을 통해 설명 될 수 있습니다. 진자에 대한 힘은 중력과 엘리베이터 가속의 조합으로 설명 할 수 있습니다. - 물 소용돌이는 몇 가지 방정식 (http://en.wikipedia.org/wiki/Fluid_mechanics#Navier.E2.80.93Stokes_equations)에 따라 유체가 특정 환경에서 어떻게 움직이는지를 설명하고 초기 또는 경계 조건을 제시합니다. 자세히보기 »

물리학의 모든 분야, 특히 역학의 일상 생활에 엄청난 양의 응용 프로그램이 있습니다. 장애물을 없애고 점프를하기를 원하는 BMX 운전자의 예입니다. 문제는 예를 들어 다음과 같을 수 있습니다. 경사로의 높이 및 경사각뿐만 아니라 장애물이 경사로뿐만 아니라 장애물의 높이에서도 발생하는 거리를 고려하여 최소 접근 속도를 계산합니다 자전거 타는 사람은 장애물을 안전하게 지우기 위해 성취해야합니다. [사진 제공 : Trevor Ryan 2007 - BMX 프리 스타일 전문가 Sheldon Burden, 남아 프리카 공화국, 포트 엘리자베스 근처 Plettenburg Bay Skate Park에서] 일상 생활에 역학을 적용하는 사례를 더 많이 제공 할 수 있습니다. 이전에 대학생들에게 강의 할 때 특기였던 것입니다. 그리고 저는 자신의 카메라와 비디오에서 응용 프로그램과 같은 많은 질문을 던져서 실시간으로 볼 때 물리학의 아름다움을 즐기고 즐길 수있게했습니다. 생활 응용 프로그램. 슬프게도, 대부분의 사람들은 그것을 평가하지도 않았고, 내가 일한 부서도 아니었지만, 적어도 다른 나라의 사람들이 그것을 더 잘 활용할 수 있기를 바랬다. 예리하고 헌신적 인 학생들을 돕는 즐거움. :) 자세히보기 »

기수는 속도, 고도를 유지하기 위해 선회하는 동안 기울고 최상의 승객 편의를 제공합니다. 곡예 비행을 본 적이 있다면 항공기가 놀라운 업적을 수행 할 수 있다는 것을 이미 알고 있습니다. 그들은 거꾸로 날거나, 공중에서 스핀하거나, 스톱하거나, 똑바로 뛰어 내릴 수 있으며, 곧게 펴질 수 있습니다. 여객 항공기에 탑승 한 경우, 이러한 기동을 경험할 가능성은 거의 없습니다. 한 조종사가 시험 비행 중에 보잉 707로 성공적인 배럴 롤을 수행했습니다. 테스트 파일럿 인 Tex Johnson의 설명과 오래된 비디오를 볼 수 있습니다. 여기. 이러한 극단적 인 기동은 항공기에 스트레스를 가하고 위험하며 무엇보다도 승객을 기쁘게하지 못합니다. 쉬운 은행 회전은 연료를 절약하고 장비와 승객에게 훨씬 안전합니다. 승객이 느끼는 구심 가속력은 바닥을 향해 그리고 옆으로 (또는 위로) 밀어 넣지 않습니다. 자세히보기 »

작업은 833J가 될 것입니다. 작업을 찾으려면 "작업"= Fd, 여기서 F는 힘이고 d는 거리입니다.이 경우 F = mg이므로 가속 벡터는 중력과 동일하고 반대이기 때문에 mg입니다. 이제 우리는 : work = mgd = [5.0kg] [9.8m / s ^ 2] [17m] "work"= 833J 자세히보기 »

Mu는 많은 양을 기술 할 수 있습니다. 때로는 마찰 계수 또는 심지어 입자의 질량 감소에 대한 입자 물리학에 대한 운동학에 사용됩니다. 자세히보기 »

A는 L ^ 3 / T ^ 3이고 B는 L ^ 3 * T이다. 임의의 부피는 3 차 길이 L ^ 3으로 표현 될 수있다. 오른쪽에 3 차 길이를 더하면 왼쪽에 또 다른 3 차 길이의 결과를 줄 것이다. : 곱하는 용어는 이것을하지 않을 것이다). 따라서 V = A * T ^ 3 + B / T 일 때, 첫 번째 항을 의미하는 A * T ^ 3 = L ^ 3은 부피 (3 차 길이)이고, B / T = L ^ 3은 두 번째 항이 또한 볼륨. 마지막으로 각각의 문자 A와 B를 풀면 A = L ^ 3 / T ^ 3 B = L ^ 3 * T 자세히보기 »

글쎄요 ... 작업은 방정식 W = Fxxd로 주어집니다. 여기서 F는 뉴턴으로 적용된 힘이고, d는 미터 단위 거리입니다. W = 68 "J"를 주면 F * d = 68에 대한 해답은 무한히 많습니다. 따라서 책상이 밀린 거리에 따라 달라집니다. 자세히보기 »

P = (dW) / (dt) P = W / t = E / t = Fv 따라서 W = VIt이기 때문에 P = VI = I ^ 2R이므로 = p ^ 2 / R 그러면 P = tauomega (회전) (τ = "토크", ω = "각속도") P = pQ (유체 동력 시스템) (p = "압력", Q = "용적 P = I4pir ^ 2 (복사 전력) (I = "강도", r = "거리") 음력 자세히보기 »

E = 전계 강도 (NC ^ -1 또는 Vm ^ -1) V = 전위 d = 점 전하로부터의 거리 (m) = E = V / d = F / Q_2 = (kQ_1) / r ^ 2 F = 정전기력 (N) Q_1 및 Q_2 = 대상물 1 및 2의 충전량 (C) r = 지점 충전 거리 (m) k = 1 / (4piepsilon_0) = 8.99 * 10 ^ 9Nm ^ 2C ^ -2 epsilon_0 = 유전율 여유 공간 (8.85 * 10 ^ -12 Fm ^ -1) 자세히보기 »

이것은 매우 모호한 질문입니다. hyperphysics 페이지를 보면서 시작하는 것이 좋을 것입니다. 이것은 아마 당신이 필요로하는 세부적인 수준 일 것입니다. 위키 페이지는 실제로 필요한 경우 파생어에 대해 자세히 설명합니다. 자세히보기 »

Mu_s = 0.173 mu_k = 0.101 pi / 4는 180/4 deg = 45 degrees입니다. 기울기의 10Kg 질량은 수직으로 98N 힘으로 분해됩니다. 98N * sin45 = 98 * .707 = 69.29N 정적 마찰력을 μ_s 라하자. 정적 마찰력 = mu_s * 98 * cos 45 = 12 mu_s = 12 / (98 * 0.707) = 0.173 마찰은 mu_k이다. 운동 마찰력 = mu_k * 98 * cos45 = 7μ_k = 7 / (98 * 0.707) = 0.101 자세히보기 »

선형 운동은 x = 텍스트 (변위), v = 텍스트 (속도), t = 텍스트 (시간), x_0 = "초기 변위"의 식 x = vt + x_0의 변위 시간 그래프로 나타낼 수 있습니다. y = mx + c로 해석 될 수있다. 예제 - x = 3t + 2 / y = 3x + 2 (초기 변위는 2 단위이고 모든 두 번째 변위는 3 씩 증가합니다.) graph {3x + 2 [0, 6, 0, 17]} 고조파 운동에서, x = x_text (max) sin (omeg + s) 또는 x = x_text (max) cos (omegat + s) 중 하나가있는 변위 시간 그래프로 표현 될 수있다. 변위), x_text (최대) = 텍스트 (최대 변위), 오메가 = 텍스트 (각속도), t = 텍스트 (시간), s = 텍스트 (위상 이동). 이 방정식은 y = acos (bx + c) 또는 y = asin (bx + c)와 유사합니다. 예 - x = 3cos (10t-1) / y = 3cos (10x-1) (3 단위의 최대 변위, 10text (rads) ^ -1의 각속도 및 1 텍스트의 위상 편이를 갖는 고조파 운동 (라디안) : 그래프 {3cos (10x-1) [-10, 10, -3, 3}} 자세히보기 »

더 커질 것입니다. 45 도의 벡터는 이등변 삼각형의 빗변과 같은 것입니다. 그래서, 당신은 하나의 단위의 수직 구성 요소와 수평 구성 요소를 가지고 있다고 가정합니다. 피타고라스 이론에 따르면 45도 벡터의 크기 인 사변 (hypotenuse)은 sqrt {1 ^ 2 + 1 ^ 2} = sqrt2 sqrt2가 약 1.41이므로 크기가 수직 또는 수평 성분보다 큽니다 자세히보기 »

V_1 = sqrt (4 * H * g costheta) 경사면의 높이를 초기에 H로하고 경사의 길이를 l로하고 theta를 초기 각으로한다. Sintheta = H / l .............. (i)와 costheta = sqrt (l ^ 2-H ^ 2) / l ............. (기울기의 길이가 아직 변하지 않았기 때문에) sin2theta = 2sinthetacostheta = h_1 / l [기울기의 길이가 아직 변하지 않았기 때문에] using (기울임 꼴) 우리는 총 기계적 에너지를 보존함으로써 h_1 = 2 * H * sqrt (l ^ 2-H ^ 2) / l로 새로운 높이를 얻는다. mgh_1 = 1 / 2mv_1 ^ 2 [let v_1 = sqrt (4 * H * g * sqrt (1 ^ 2-H ^ 2) / l) 또는 (변수를 줄이기 위해) v_1 = sqrt 초기 속도는 v = sqrt (2gH)입니다. v_1 / v = sqrt (2 * costheta 또는 v_1 = v * sqrt (2 * costheta) 따라서 속도는 초기에 sqrt (2costheta) 배가됩니다. 자세히보기 »

평행 사변 법은 두 벡터의 합 또는 합을 구하는 방법입니다. 다각형 방법은 두 개 이상의 벡터의 합 또는 결과를 찾는 방법입니다. (두 개의 벡터에도 사용할 수 있습니다). 평행 사변형 방법이 방법에서는 두 개의 벡터 vecu와 vec v를 공통점으로 이동하고 그림과 같이 평행 사변형의 두 변을 표현하기 위해 그립니다. 평행 사변형의 대각선은 vecu + vecv Polygon 방법의 합 또는 합을 나타냅니다. vecP, vecQ, vecR, vecS, vecT는 벡터의 합 또는 결과를 찾는 다각형 메서드에서 벡터가 머리에서 꼬리로 그려져 열려있는 다각형을 형성하고, 보여진 바와 같이. 출발점 A는 임의적이다. 결과 벡터 vecR은 첫 번째 벡터의 꼬리에서 마지막 벡터의 머리까지 그려집니다. 마지막 머리가 첫 번째 벡터의 꼬리에서 끝나서 닫힌 다각형이 될 수도 있습니다. 그런 경우 vecR = 0이거나 null 벡터라고 불린다. 자세히보기 »

75 J 챔버 체적 (V) = 39 m ^ 3 압력 = (2.23 * 10 ^ 5) / (1.01 * 10 ^ 5) = 2.207 atm 온도 = 293.7 K BY = 각각의 이원자 분자에 대한 에너지 = 3.5696 * 6.022 * 10 ^ 23 = 21.496 * 10 ^ 23 = 2 * 2 * k * t 자유도 = 5 따라서 에너지 = (분자의 수) * (각 분자의 에너지) 에너지 = 5 * 21.496 * 10 ^ 23 * 0.5 * 1.38 * 10 ^ -23 = 74.168 J 자세히보기 »

전기장은 근본적으로 그 효과를 느낄 수있는 요금 주위의 지역을 알려줍니다. 1) 전계선은 항상 고전 위에서 저 전위로 끌어 당겨집니다. 2) 두 개의 전기장 선은 서로 교차 할 수 없습니다. 3) 도체 내부의 전기 전계가 0입니다. 4) 양전하를 띤 전계선은 반경 방향 바깥쪽으로 그리고 음전하는 반경 방향 내측으로 그려진다. 5) 전기장 선의 밀도는 해당 영역에서 전기장의 강도를 나타냅니다. 6) 전계선은 전도체의 표면에 직각으로 종결된다. 자세히보기 »

유사점과 차이점은 많이 있지만, 아마도 각각의 가장 중요한 점을 지적 할 것입니다. 유사성 : 역 스퀘어 법칙이 두 필드는 모두 역 스퀘어 법칙을 따릅니다. 이것은 점 소스로부터의 힘이 1 / r ^ 2와 같이 떨어지는 것을 의미합니다. F_g = G (m_1m_2) / r ^ 2 및 F_q = 1 / (4pi ε_0) (q_1q_2) / r ^ 2 이것은 각각 매우 유사한 방정식입니다. 이것에 대한 근본적인 이유는 연속 법칙과 관련이 있습니다. 왜냐하면 전체 표면에 걸쳐 통합하고 상수 (가우스의 법칙)에 비례하는 상수를 찾는 것을 상상할 수 있기 때문입니다. 그러나 나는 그것이 당신의 지불금보다 높다고 가정 할 것입니다. 한 가지 결과는 두 힘이 1 / r과 같이 수축하는 에너지를 가지고 있다는 것입니다. 왜냐하면 우리는 거리를 가로 질러 힘을 통합하여 에너지를 얻었 기 때문입니다. 차이점 : 질량은 음수가 아닙니다.이 두 가지의 주요 차이점은 중력이 결코 반발하지 않는다는 것입니다. 두 가지 같은 혐의를 함께두면 반발을하게됩니다. 반면에, 모든 질량은 겉으로보기에 매력적이다. 즉 음전하가 존재하는 것처럼 음의 질량이 없다. 우리가 페티 멘탈이되기를 원한다면 F_g = -G (m_1 m_2) / r ^ 2 인 자세히보기 »

음, 단열 과정의 정의를 기억하는 것이 항상 중요합니다. q = 0이므로 열 흐름이 유입 또는 유출되지 않습니다 (시스템은 주변과 단열되어 있습니다). 열역학 제 1 법칙으로부터 : DeltaE = q + w = q - intPdV 여기서 w는 시스템의 관점에서의 일이고 DeltaE는 내부 에너지의 변화이다. 단열 과정에서 우리는 ul (DeltaE = w)을 가지므로 시스템이 확장되면 시스템의 내부 에너지는 확장 작업의 직접적인 결과로만 감소합니다. 열역학 제 2 법칙으로부터 : DeltaS> = q / T 여기서>는 비가 역적 과정에 해당하고 =는 가역적 과정에 해당한다. 열 유입이나 유출이 전혀없는 경우 시스템 엔트로피는 공정이 가역적이면 일정해야합니다. 가역적 프로세스에 대한 자세한 내용은 여기를 참조하십시오. 자세히보기 »

SI 단위의 질량 단위는 1000 그램 또는 1 킬로그램입니다. 이 단위 킬로그램 밀리 그램의 배수가 사용됩니다. 자세히보기 »

굴절은 단어입니다. 아래를 참조하십시오. FCAD에서 만든 이미지를보십시오. 점 X에서 유리 바닥에서 물 표면으로 향하는 광선을 생각해보십시오. 그것이 물에서 나올 때, 그것은 다른 매체 - 공기 - 물의 밀도보다 훨씬 낮은 -을 가로 지른다. 빛이 다른 밀도의 매체를 통과 할 때마다 매체의 인터페이스에서 구부러집니다. 그래서 위의 경우 빛이 물을 튀어 나오게합니다. 관측 지점 A에서 관측했을 때, 빛은 직선으로 움직이며, AY를 긴장 선으로 확장하면 AYX '; 그것이 출현 한 것으로 보이는 겉보기 위치는 원점 X보다 꼭대기에 가까운 점 X '이다. 자세히보기 »

아래를보십시오 기본적으로 이것은 폐 루프 벡터입니다. 4면의 불규칙한 다각형. 각면을 길이로 생각하십시오. 30g = 3 인치 (임의의 치수) 아래 이미지를 참조하십시오. 가장 쉬운 해결 방법은 각 벡터의 수직 및 수평 성분을 평가하여이를 더하는 것입니다. 나는 너에게 수학을 떠난다. 벡터 A 수직 : 3 sin10 벡터 B 수직 : 2 sin 30 벡터 C 수직 : 3.5 sin225 벡터 A 수평 : 3 cos10 벡터 B 수평 : 2 cos 30 벡터 C 수평 : 3.5 cos225 따라서 벡터 D 수직 성분 = 모든 수직 값의 합계 따라서 벡터 D 수평 성분 = 모든 수평 값의 합계 이제 벡터 D 크기와 각도를 평가할 수 있습니다. 내가 위에서 말했듯이, 당신에게 수학을 남겨주세요. 자세히보기 »

그렇습니다. 중력의 영향을 제거하거나 최소화하면서 대상의 질량을 결정하는 여러 가지 방법이 있습니다. 먼저, 질문에서 잘못된 가정을 바로 잡자. 중력은 모든 곳에서 동일하지 않습니다. 중력 가속도에 대한 표준값은 평균 9.81 m / s ^ 2입니다. 장소에 따라 중력은 조금씩 다릅니다. 대부분의 미국 대륙에서는 9.80 m / s ^ 2의 값이 더 정확합니다. 그것은 세계의 일부 지역에서 9.78 m / s ^ 2만큼 낮아집니다. 그리고 그것은 9.84 m / s ^ 2만큼 높습니다. 스프링 스케일을 사용하는 경우 다른 위치로 이동하는 경우 보정을 조정해야합니다. 2 팬 밸런스는 알려지지 않은 질량과 알려진 물체의 질량을 비교하며 조정할 필요가 없습니다. 규모의 양쪽 측면의 무게는 중력의 증가와 함께 증가합니다. 관성 균형은 지역의 중력 가속도와 무관 한 방식으로 대상의 질량을 측정 할 수 있습니다. 위의 그림에서 유연한 강철 스트립은 수평면에서 앞뒤로 움직일 수 있습니다. 진동의 주파수는 끝단에 부착 된 물체의 질량에 따라 달라집니다. 척도에서 읽을 수있는 간단한 숫자는 아닙니다. 얼마나 빨리 앞뒤로 움직이고이 정보로 질량을 계산하는지 알아 내야합니다. 우주 비행사는 우주에서 질량을 추적하기 위해 관성 평형 자세히보기 »

전계의 입자가 전하를 띠면 절대. 파티클에 전체 충전량이없는 경우 항상 전기장은 대개 E = V / d = F / Q_2 = (kQ_1) / r ^ 2로 주어지며, E = 전계 강도 (NC ^ -1 또는 Vm ^ -1) V = 전위 d = 거리 (N) Q_1과 Q_2 = 대상물 1과 2의 충전량 (C) r = 지점 충전 거리 (m) k = 1 / (4piepsilon_0) = 8.99 * 10 ^ 9Nm ^ 2C ^ -2 epsilon_0 = 자유 공간의 유전율 (8.85 * 10 ^ -12 Fm ^ -1) 그러나 전기장의 위치에 따라 엡실론 _0 대신 다른 값이 사용됩니다. 주어진 E = (kQ) / r ^ 2, Q = 0 일 때 E! = 0. 이것은 r = sqrt ((kQ) / E)를 수행하여 나타낼 수 있습니다. E = 0을 넣으면 r 값이 텍스트로 지정됩니다 (정의되지 않음). 그래서 전계의 입자가 전하를 띠지 않으면 전계는 항상 값을 갖게됩니다. 자세히보기 »

정의에 의한 측정은 우리가 관측 한 어떤 것의 가치를 우리가 측정 단위가되기로 일반적으로 동의하는 어떤 측정 기준과 비교하는 과정입니다. 예를 들어, 우리는 일반적으로 길이를 길이 단위가되기로 합의한 객체의 길이와 비교하여 길이를 측정하는 것에 동의합니다. 따라서 우리 객체의 길이가 길이 단위의 길이보다 3 배 큰 경우 우리는 객체 길이의 측정이 3 단위 측정과 같다고 말합니다. 관찰 대상이 다르면 다른 측정 단위가 필요합니다. 면적의 측정 단위는 전기 저항의 측정 단위와 다릅니다. 그러나 관찰 가능한 개체의 각 유형에 대해 우리는 자체 측정 단위를 가지고 있으므로 각 개체 (시간, 무게, 길이, 힘, 압력, 속도 등)를 측정 할 수 있습니다. 국제 과학계에서 가장 일반적으로 사용되는 단위 체계는 국제 단위 체계 (International System of Unit)입니다 (Le Système international d' unités 또는 SI). 7 개의 SI 기본 단위가 있으며 모든 물리량은 거리 측정기, 질량 킬로그램, 시간에 대한 두 번째 측정기, 전류에 대한 암페어 측정기, 온도에 대한 켈빈 측정기, 물질의 양에 대한 몰. 빛의 강도를위한 칸델라. 자세히보기 »

벡터는 크기와 방향을 모두 가지고있는 양입니다. 벡터 양의 예는 물체의 속도 일 수 있습니다. 물체가 동쪽 초당 10 미터로 움직이는 경우 속도의 크기는 10m / s이고 방향은 동쪽입니다. 방향은 원하는대로 지정할 수 있지만 일반적으로 각도 또는 라디안 단위로 측정됩니다. 2 차원 벡터는 때때로 단위 벡터 표기법으로 작성됩니다. 우리가 벡터 vec v를 가지고 있다면, 다음과 같이 단위 벡터 표기법으로 표현 될 수 있습니다 : vec v = x hat ı + y hat ve vec v를 그래프의 한 점으로 생각하십시오. x는 x 축을 따른 위치이고, y는 y 축을 따른 위치입니다. hat ı는 수평 방향의 컴퍼넌트를 나타낼 뿐이고, hat ȷ는 수직 방향의 컴퍼넌트를 나타냅니다. 이것을 설명하기 위해 벡터 vec v = 3 모자 ı + 2 모자 have가 있다고 가정 해 봅시다. 이 벡터의 전체 크기 (m)는 원점에서 (3, 2)로 그려진 선의 길이입니다. 이 크기는 찾기 쉽습니다. 피타고라스의 정리를 사용하십시오 : m = sqrt (x ^ 2 + y ^ 2) = sqrt (3 ^ 2 + 2 ^ 2) = sqrt (13) 3.61이 벡터의 방향을 찾으려면, x 축과 벡터 선 사이의 각도입니다. 이 벡터는 자세히보기 »

반사, 굴절 및 분산은 무지개를 만드는 데 동의하는 주요 현상입니다. 빛의 광선은 대기에 떠있는 물방울과 상호 작용합니다 : 먼저 그것이 굴절되는 방울로 들어갑니다. 두 번째로, 물방울 내부에서 광선은 물방울의 뒷면에있는 물 / 공기와 상호 작용하여 반사됩니다. 태양으로부터 들어오는 빛은 모든 색 (즉 파장)을 포함하므로 흰색입니다. A에서는 첫 번째 상호 작용이 있습니다. 광선은 계면 공기 / 물과 상호 작용합니다. 광선의 일부가 반사 (점선으로 나타남)되고 부분이 굴절되고 물방울 내부에서 구부러집니다. 방울 안에 분산이 발생합니다. 광선 (다양한 색)의 색채 성분의 속도는 파장에 따라 다릅니다. 기본적으로 RED의 매질 속의 속도는 굴절률 n이라는 숫자에 달려 있습니다. 이 숫자는 각 색상별로 약간 다릅니다. 이러한 약간의 변화는 액적 내부의 다양한 색채 성분의 구부림에 차이를 야기한다. 예를 들어 RED는 BLUE보다 덜 굽습니다. 굴절에 대한 스넬의 법칙과 굴절률에 따른 굴곡의 의존성을 살펴봄으로써 이것을 이해할 수 있습니다. B에서, 현재 분산되어있는 광선은 계면 수분 / 공기와 상호 작용합니다. 그것의 일부는 공기 (점선)로 전달되고 부분은 물방울 내부로 반사됩니다. 이 반사는 반사가 일어나는 액 적 자세히보기 »

일반적으로 보어 모델은 원자에 대한 현대의 이해를 캡슐화합니다. 이 모델은 종종 중심 원자핵과 전자의 궤도를 나타내는 타원형 선을 보여주는 삽화로 묘사됩니다. 그러나 우리는 전자가 중심 별을 돌고있는 행성처럼 행동하지 않는다는 것을 압니다. 우리는 그러한 입자들이 아마도 대부분의 시간에 어디에 있는지 말함으로써 그러한 입자들을 설명 할 수 있습니다. 이러한 확률은 종종 궤도라고하는 전자 밀도의 구름으로 시각화 될 수 있습니다. 가장 낮은 레벨의 궤도는 멋진 단순한 구체입니다. 높은 수준에서 그들은 원자 사이의 화학 결합의 기하학과 강도를 결정하는 흥미로운 형태를 취합니다. 수소 원자를 제외하고, 이들은 분석적 해법이 없다. 우리는 매우 좋은 수치 근사치를 만들 수 있습니다. 그러나 대부분의 경우, 화학적 상호 작용의 계산 모델은 분자 궤도 이론 (Molecular Orbital Theory) 분야에서 설명한 여러 가지 모델을 사용합니다. 이 모든 것은 실제로 전자가 실제로하는 것이라고 생각하는 것과 매우 유사한 수학 함수로 전자 구름의 모양을 기술함으로써 원자 사이의 힘을 근사화하려는 시도입니다. 이 모델은 종종 화학적 특성을 예측하는 데 매우 성공적입니다. 그리고 그들은 실제 화학적 행동을 정확하게 기술하지 자세히보기 »

핵심은 유도 성 리액턴스 및 용량 성 리액턴스이며, 이들이 어떻게인가 된 전압의 주파수와 관련되는지를 설명합니다. 유도 성 리액턴스 X_l = 2 * pi * f * L 용량 성 리액턴스 X_c = 1 / (2 * pi * f * C) 공진시 X_l = X_C 공진 미만 X_c> X_l이므로 회로 임피던스는 용량 성입니다. 공진 X_l> X_c이므로 회로 임피던스는 유도 회로가 병렬 RLC 인 경우 더욱 복잡해집니다. 자세히보기 »

주어진 반지름은 8 cm이므로 반지름은 8/2 cm = 4/100 m입니다. 자속 φ = BA = 0.1 * pi * (4/100) ^ 2 = 5.03 * 10 ^ -4 Wb 이제 EMF 여기서, N은 코일의 회전 수이다. 델타 파이 = 0-phi = -φ와 N = 30 그래서, t = (Nφ) / e = (30 * 5.03 * 10 ^ -4) /0.7=0.02156s 자세히보기 »

투사 각도가 투영 각도 θ 인 투사 체를 던지면, 그 범위는 공식에 의해 주어진다. R = (u ^ 2 sin 2theta) / g 이제 u와 g가 고정되어 있다면, R은 sin 2 sin 2 θ가 최대 일 때 R은 최대가됩니다. sin 2theta = 1 so, sin 2theta = sin 90 so, 2 theta = 90 or, theta = 45 ^ @ 즉, 투영 각도가 45 ° 일 때 최대 값입니다. . 자세히보기 »

불안정 핵 불안정 핵은 핵 붕괴의 원인이됩니다. 원자가 다른 양성자 나 중성자보다 너무 많은 양성자 나 중성자를 가지고있을 때, 경우에 따라 알파와 베타의 두 종류로 붕괴됩니다. 원자가 가벼우 며 너무 많은 양성자와 중성자가 없다면 베타 붕괴가 일어날 가능성이있다. 원자가 초 중량 원소 (원소 111,112, ...)와 같이 무겁다면, 이들은 양성자와 중성자를 모두 제거하기 위해 알파 감쇠를 겪게 될 것입니다. 알파 붕괴에서 핵은 알파 입자 또는 헬륨 -4 핵을 방출하여 질량 수를 4, 양성자 수를 2로 줄입니다. 베타 붕괴, 베타 플러스 및 베타 마이너스의 두 가지 유형이 있습니다. 베타 - 붕괴에서, 원자는 중성자 중 하나를 양성자로 변환시키면서 전자 (e ^ -)와 항 박테리오 (barv)를 방출한다. 베타 플러스 붕괴에서, 원자는 양성자 중 하나를 중성자로 변환하는 동시에 양전자 (e ^ +)와 중성미자 (v)를 방출합니다. 자세히보기 »

불안정한 원자 원자에 불안정한 핵이있는 경우, 양성자에 비해 너무 많은 중성자가 있거나 그 반대의 경우처럼 방사성 붕괴가 발생합니다. 원자는 방사 유형에 따라 베타 또는 알파 입자를 방출하고 안정한 동위 원소를 형성하기 위해 질량을 잃기 시작합니다 (알파 입자의 경우). 알파 붕괴는 무거운 원소, 일반적으로 겐 겐 티늄 (요소 111), 플레로 비움 (요소 114) 등과 같은 합성 요소에 의해 발생합니다. 그들은 알파 입자 (헬륨 핵이라고도 함)를 분출합니다 ( "^ 4He). 베타 붕괴는 다릅니다. 베타 붕괴에는 베타 포지티브와 베타 네거티브의 두 가지 유형이 있습니다. 베타 - 음전하 붕괴에서, 원자는 전자 (e ^ -)와 antineutrino (barv_e)를 방출하고 중성자 중 하나를 양성자로 변환합니다. 베타 양성 붕괴에서 원자는 양전자 (e ^ +), 중성자 (v_e)를 방출하고, 또한 양성자 중 하나를 중성자로 변환합니다. 두 베타 붕괴 모두 양성자 또는 전자가 손실되지 않으므로 질량이 일정하게 유지됩니다. 출처 : http://education.jlab.org/glossary/betadecay.html이 설명이 명확했으면 좋겠다. 자세히보기 »

힘 정수 k를 가진 스프링에 부착 된 질량 m의 입자의 가장 단순한 경우를 생각해 보자. 시스템은 단순화를 위해 1 차원으로 간주됩니다. 이제 입자가 평형 위치의 어느 한쪽에 x만큼 옮겨 졌다고 가정하면, 스프링은 자연적으로 복원력 F = -kx를가합니다. 외부 힘이 제거 될 때마다이 복원력은 입자를 평형 상태로 복원하는 경향이 있습니다. 따라서 입자를 평형 상태로 가속시킵니다. 그러나 입자가 평형 상태에 도달하자마자 힘은 사라지지만 입자는 이미 이전 가속으로 인해 약간의 속도를 얻었습니다. 따라서, 입자는 평형 위치의 다른 쪽을 향해 계속 이동 한 다음 다시 힘을 발휘하여 뒤쪽으로 끌어 당깁니다. 이것은 감쇠력이없는 상태에서 입자가 평형 물약에 대해 이리저리 움직이는 것을 계속합니다. 이것이 단순한 조화 운동을 구성합니다. 그러나 스프링 력은 종종 변위에 선형 적으로 비례하지 않습니다. 그러나, 소량의 변위에 대해서, 복원력은 항상 평균 위치로부터의 입자의 변위에 비례하는 것으로 발견 될 수있다. 자세히보기 »